19 ответов на экзамен по физике - файл n1.docx

19 ответов на экзамен по физике
скачать (767.1 kb.)
Доступные файлы (1):
n1.docx768kb.07.11.2012 03:31скачать

n1.docx


  1. Электромагнитные волны и их описания.

Электромагнитная волна - процесс распространения электромагнитного поля в пространстве.

Электромагнитная волна представляет собой процесс последовательного, взаимосвязанного изменения векторов напряжённости электрического и магнитного полей, направленных перпендикулярно лучу распространения волны, при котором изменение электрического поля вызывает изменения магнитного поля, которые, в свою очередь, вызывают изменения электрического поля.

Основными характеристиками электромагнитного излучения принято считать частоту, длину волны и поляризацию.

Длина волны прямо связана с частотой через (групповую) скорость распространения излучения.

Волновое уравнение для волны распространяющейся в однородной непоглощающей среде



где – физическая величина, которая характеризует возмущение, распространяющееся в среде со скоростью – оператор Лапласа.

Уравнение плоской волны



где – амплитуда волны; – циклическая частота; – период колебаний частиц среды; – радиус вектор заданной точки среды; – волновой вектор, модуль которого – длина волны.

Скорость распространения волны (фазовая скорость)



Скорость распространения энергии волны (групповая скорость)



Связь между групповой и фазовой скоростью волны



где – длина волны.


  1. Интерференция, когерентность.

Интерференция света — перераспределение интенсивности света в результате наложения нескольких световых волн. Это явление сопровождается чередующимися в пространстве максимумами и минимумами интенсивности.

Колебания когерентны, если разность их фаз постоянна во времени и при сложении колебаний получается колебание той же частоты.

Интенсивность электромагнитной волны



где – модуль среднего значения вектора Пойнтинга; – амплитудное значение модуля вектора напряженности электрического поля волны.

Абсолютный показатель преломления среды



где – скорость электромагнитной волны в вакууме; – скорость в среде;  – диэлектрическая и магнитная проницаемости среды.

Относительный показатель преломления двух сред (второй по отношению к первой)



Условие максимума интерференции когерентных волн



где ; – длина волны в среде; – геометрическая разность хода волн от их источников до рассматриваемой точки однородной среды.

Условие минимума интерференции




  1. Интерференция в тонких пленках, интерферометры, применение интерференции.

Луч света, проходя через плёнку толщиной d\!, отразится дважды — от внутренней и наружной её поверхностей. Отражённые лучи будут иметь постоянную разность фаз, равную удвоенной толщине плёнки, от чего лучи становятся когерентными и будут интерферировать. Полное гашение лучей произойдет при d={\lambda \over 4}, где \lambda — длина волны.

Интерферометр — измерительный прибор, принцип действия которого основан на явлении интерференции. Принцип действия интерферометра заключается в следующем: пучок электромагнитного излучения (света, радиоволн и т. п.) с помощью того или иного устройства пространственно разделяется на два или большее количество когерентных пучков. Каждый из пучков проходит различные оптические пути и возвращается на экран, создавая интерференционную картину, по которой можно установить смещение фаз пучков.

  1. Дифракция, дифракционная решетка, применение дифракции.

Дифракция волн — явление, которое проявляет себя как отклонение от законов геометрической оптики при распространении волн. Дифракционная решётка — оптический прибор, работающий по принципу дифракции света, представляет собой совокупность большого числа регулярно расположенных штрихов (щелей, выступов), нанесённых на некоторую поверхность.

Условие минимумов интенсивности света для дифрагирующего света на одной щели при падении лучей по нормали к плоскости щели где – ширина щели; – угол дифракции; – порядок минимума; – длина волны.

Условие максимума интенсивности света при дифракции на щели где – угол дифракции.

Условие главных максимумов интенсивности света при дифракции света на дифракционной решетке (свет падает по нормали к плоскости решетки) где – период решетки; – порядок главного максимума; – угол дифракции.

Разрешающая сила дифракционной решетки

где – наименьшая разность длин волн двух соседних спектральных линий и , при которой эти линии видимы раздельно в спектре; – число штрихов решетки; – порядок дифракционного максимума.

Угловая дисперсия дифракционной решетки

где – порядок спектра; – период решетки; – угол дифракции.

Закон Брюстера

где – угол падения, при котором отраженная волна максимально поляризована; относительный показатель преломления второй среды относительно первой.

Закон Малюса

где – интенсивность плоскополяризованного света, прошедшего через анализатор; – интенсивность плоскополяризованного света, падающего на анализатор; – угол между плоскостью поляризации волны, падающей на анализатор, и плоскостью пропускания анализатора.

  1. Поляризация, применение.

Поляризация света – процесс упорядочения колебаний вектора напряжённости электрического поля световой волны при прохождении света сквозь некоторые вещества или при отражении светового потока.

Основными являются два вида поляризации:

Чаще всего это явление используется для создания различных оптических эффектов, а также в 3D-кинематографе, где поляризация используется для разделения изображений, предназначенных правому и левому глазу.

  1. Тепловое излучение, законы теплового излучения.

Тепловое излучение — электромагнитное излучение с непрерывным спектром, испускаемое нагретыми телами за счёт их тепловой энергии.

Основные свойства теплового излучения

Закон Стефана – Больцмана

где – энергетическая светимость абсолютно черного тела; – температура; – постоянная Стефана-Больцмана.

Энергетическая светимость серого тела

где – монохроматический коэффициент поглощения.

Закон смещения Вина

где – длина волны, на которую приходится максимум спектральной плотности энергетической светимости тела; – постоянная Вина.

Формула Планка

где , – спектральные плотности энергетической светимостью абсолютно черного тела; – длина волны; – циклическая частота; – скорость света в вакууме; – постоянная Больцмана; – температура; – постоянная Планка;

Зависимость максимального значения спектральной плотности энергетической светимости от температуры

  1. Фотоэффект, законы фотоэффекта и его применение.

Фотоэффект — это испускание электронов веществом под действием электромагнитного излучения.

1-й закон фотоэффекта: количество электронов, вырываемых светом с поверхности металла за единицу времени на данной частоте, прямо пропорционально световому потоку, освещающему металл.

2-й закон фотоэффекта, максимальная кинетическая энергия вырываемых светом электронов линейно возрастает с частотой света и не зависит от его интенсивности.

3-й закон фотоэффекта: для каждого вещества существует красная граница фотоэффекта, то есть минимальная частота света \nu_0(или максимальная длина волны ?0), при которой ещё возможен фотоэффект, и если \nu < \nu_0, то фотоэффект уже не происходит.

Формула Эйнштейна для фотоэффекта

где – постоянная Планка; – частота; – масса покоя электрона; – скорость электрона.

Красная граница фотоэффекта

где – максимальная длина волны излучения при которой наблюдается фотоэффект; – частота излучения соответствующая .

Давление, производимое светом на поверхность, при падении света под углом



где – интенсивность света; – скорость света в вакууме; – коэффициент отражения поверхности.

  1. Эффект Комптона, гипотеза Планка о корпускулярной природе света.

Эффект Комптона — явление изменения длины волны электромагнитного излучения вследствие упругого рассеивания его электронами.

При рассеянии фотона на покоящемся электроне частоты фотона \ \nuи \ \nu'(до и после рассеяния соответственно) связаны соотношением:

\nu'=\nu\;{1\over {1 + {h\nu\over {m_ec^2}}(1-\cos\theta)}},

где \ \theta — угол рассеяния (угол между направлениями распространения фотона до и после рассеяния).

Перейдя к длинам волн:

\ \lambda'-\lambda=\lambda_k(1-\cos\theta), где \lambda_k={h\over {m_ec}} — комптоновская длина волны электрона.

Энергия фотона

где – постоянная Планка; –частота.

Импульс фотона

где – скорость света в вакууме; – длина волны фотона.

Масса фотона



Изменение длины волны фотона при его рассеянии на свободном электроне

где – масса покоя электрона; – угол рассеяния фотона.

  1. Лазеры

Лазероптический квантовый генератор — устройство, преобразующее энергию накачки в энергию когерентного, монохроматического, поляризованного и узконаправленного потока излучения.

Возбуждённый атом способен излучить фотон под действием другого фотона без его поглощения, если энергия последнего равняется разности энергий уровней атома до и после излучения. При этом излучённый фотон когерентен фотону, вызвавшему излучение. Таким образом происходит усиление света.

Вероятность того, что случайный фотон вызовет индуцированное излучение возбуждённого атома, в точности равняется вероятности поглощения этого фотона атомом, находящимся в невозбуждённом состоянии. Поэтому для усиления света необходимо, чтобы возбуждённых атомов в среде было больше, чем невозбуждённых.

Для обеспечения преемственности поколений фотонов необходимо существование положительной обратной связи, за счёт которой излучённые фотоны вызывают последующие акты индуцированного излучения. Для этого активная среда лазера помещается в оптический резонатор. В простейшем случае он представляет собой два зеркала, одно из которых полупрозрачное — через него луч лазера частично выходит из резонатора. Отражаясь от зеркал, пучок излучения многократно проходит по резонатору, вызывая в нём индуцированные переходы.

Генерируемое лазером излучение является монохроматическим, поскольку вероятность излучения фотона определённой длины волны больше, чем близко расположенной, связанной с уширением спектральной линии, а, соответственно, и вероятность индуцированных переходов на этой частоте тоже имеет максимум. Поэтому постепенно в процессе генерации фотоны данной длины волны будут доминировать над всеми остальными фотонами. Кроме этого, из-за особого расположения зеркал в лазерном луче сохраняются лишь те фотоны, которые распространяются в направлении, параллельном оптической оси резонатора на небольшом расстоянии от неё, остальные фотоны быстро покидают объём резонатора. Таким образом луч лазера имеет очень малый угол расходимости. Наконец, луч лазера имеет строго определённую поляризацию. Для этого в резонатор вводят различные поляроиды, например, ими могут служить плоские стеклянные пластинки, установленные под углом Брюстера к направлению распространения луча лазера.

  1. Принципы квантовой механики: неопределенности, Паули – их физический смысл.

Неопределенность между координатой и импульсом

Пусть \delta x\, — среднеквадратическое отклонение координаты частицы m\,, движущейся вдоль оси x\,, и \delta p\, — среднеквадратическое отклонение ее импульса. Величины \delta x\,и \delta p\,связаны следующим неравенством:\hbar=\frac h {2\pi}.

где h — постоянная Планка, а

Согласно соотношению неопределённостей, невозможно абсолютно точно определить одновременно координаты и скорость частицы. Например, чем больше точность определения координаты частицы, тем меньше точность определения ее скорости.

Неопределенность между энергией и временем

Пусть ?Е — среднеквадратическое отклонение энергии частицы, и ?t — время, требуемое для обнаружения частицы.
Время ?t для обнаружения частицы с энергией E±?Е определяется следующим неравенством:



Принцип Паули —два и более тождественных фермиона (частиц с полуцелым спином) не могут одновременно находиться в одном квантовом состоянии.

Принцип Паули – в пределах одной квантовой системы в данном квантовом состоянии может находиться только одна частица, состояние другой должно отличаться хотя бы одним квантовым числом.

Электроны являются фермионами, принцип Паули запрещает им принимать одинаковые квантовые состояния. В итоге, все электроны не могут быть в одном квантовом состоянии с наименьшей энергией (для невозбуждённого атома), а заполняют последовательно квантовые состояния с наименьшей суммарной энергией (при этом не стоит забывать, что электроны неразличимы, и нельзя сказать, в каком именно квантовом состоянии находится данный электрон).

  1. Волновая функция, уравнение Шредингера.

Физический смысл волновой функции заключается в том, что плотность вероятности нахождения частицы в данной точке пространства в данный момент времени считается равной квадрату абсолютного значения волновой функции этого состояния в координатном представлении.

Одномерное нестационарное уравнение Шредингера

где –мнимая единица; – масса частицы; – волновая функция, описывающая состояние частицы; – потенциальная энергия частицы в силовом поле.

Волновая функция, описывающая одномерное движение свободной частицы

где – амплитуда волны де-Бройля; – импульс частицы; – энергия частицы.

Одномерное уравнение Шредингера для стационарных состояний

где – полная энергия частицы; – потенциальная энергия; – координатная часть волновой функции.

Для трехмерного случая уравнение Шредингера для стационарных состояний имеет вид

где – оператор Лапласа.

Вероятность обнаружить частицу в интервале от до

где – плотность вероятности.

Вероятность обнаружить частицу в интервале от до



Собственные значения энергии частицы, находящейся в бесконечно глубокой потенциальной «яме»

где – ширина «ямы».

Волновая функция для частицы, находящейся в одномерной глубокой потенциальной яме, имеет вид



Собственные значения энергии электрона в водородоподобном ионе

где – зарядовое число ядра иона;  – заряд электрона;  – электрическая постоянная; – постоянная Планка;  – главное квантовое число

  1. Строение атома водорода, квантовые числа.

Атом водорода — физическая система, состоящая из атомного ядра, несущего элементарный положительный электрический заряд, и электрона, несущего элементарный отрицательный электрический заряд. В состав атомного ядра может входить протон или протон с одним или несколькими нейтронами, образуя изотопы водорода.

Квантовое число — численное значение какой-либо квантованной переменной микроскопического объекта, характеризующее состояние частицы. Задание квантовых чисел полностью характеризует состояние частицы.

Некоторые квантовые числа связаны с движением в пространстве и характеризуют пространственное распределение волновой функции частицы. Это, например, радиальное (главное)(n_r), орбитальное (l) и магнитное (m) квантовые числа электрона в атоме, которые определяются как число узлов радиальной волновой функции, значение орбитального углового момента и его проекция на заданную ось, соответственно.

Некоторые другие квантовые числа никак не связаны с перемещением в обычном пространстве, а отражают «внутреннее» состояние частицы. К таким квантовым числам относится спин и его проекция. В ядерной физике вводится также изоспин, а в физике элементарных частиц появляется цвет, очарование, прелесть (или красота).

  1. Таблица Менделеева, строение многоэлектронных атомов.

Обозначение ядра

где – порядковый номер химического элемента в периодической системе Менделеева (число протонов в ядре); – массовое число (число нуклонов в ядре).

Число нейтронов в ядре

Число электронов, которые могут находиться на одном энергетическом уровне, определяется формулой 2n2, где n – номер уровня. Максимальное заполнение первых четырех энергетических уровней: для первого уровня – 2 электрона, для второго – 8, для третьего – 18, для четвертого – 32 электрона.

Квантово-механические расчеты показывают, что в многоэлектронных энергия электронов одного уровня неодинакова; электроны заполняют атомные орбитали разных видов и имеют разную энергию. Каждый энергетический уровень, кроме первого, расщепляется на такое число энергетических подуровней, сколько видов орбиталей включает этот уровень. Второй энергетический уровень расщепляется на два подуровня (2s – и 2p-подуровни), третий энергетический уровень – на три подуровня (3s-, 3p- и 3d-подуровни).

Каждый s-подуровень содержит одну s орбиталь, каждый р-подуровень – три р-орбитали, каждый d-подуровень семь f-орбиталей.

Закономерность заполнения электронных оболочек атомов определяется принципом запрета, установленным в 1925 г швейцарским физиком Паули (принцип Паули):

Каждый электрон в атоме однозначно характеризуется своим набором четырех квантовых чисел - главного n, орбитального l, магнитного ml, и спинового ms.

Заселение электронами энергетических уровней, подуровней и атомных орбиталей подчиняется следующему правилу:

В невозбужденном атоме все электроны обладают наименьшей энергией (принцип наименьшей энергии).

Это означает, что каждый из электронов, заполняющих оболочку атома, занимает такую орбиталь, чтобы атом в целом имел минимальную энергию. Последовательно квантовое возрастание энергии подуровней происходит в следующем порядке: 1s - 2s -2р - 3s – 3р - 4s –3d - 4р - 5s -….

Такой порядок увеличения энергии подуровней определяет расположение элементов в Периодической системе.

В основном состоянии электроны располагаются таким образом, что значение суммарного спина атома было максимально. Это означает, что на подуровне должно быть максимально возможное число неспаренных электронов.

  1. Нуклоны, строение ядра, ядерные силы, их особенности

Частицы, участвующие в сильном взаимодействии называются адронами. К ним относятся мезоны и барионы.

Нуклоны — общее название для протонов и нейтронов.

С точки зрения сильного взаимодействия, которое является определяющим в масштабе атомных ядер, эти частицы неразличимы, поэтому и был введен термин «нуклон», а протон и нейтрон стали рассматриваться как два различных состояния нуклона, различающихся проекцией изотопического спина.

На расстояниях порядка ~{r_0}~{\approx}~{10^{-15}}м величина сильного взаимодействия между нуклонами, составляющими атомное ядро, настолько велика, что позволяет практически не принимать во внимание их электромагнитное взаимодействие. В хорошем приближении потенциальная функция взаимодействия двух нуклонов описывается выражением

~u(r)=-k{\frac{{\rm{exp}}(-r/{r_0})}{r}} в котором ~k~-константа сильного взаимодействия, обычно полагающаяся равной 1 в «системе констант» фундаментальных взаимодействий. Модуль этой функции очень быстро убывает и на расстояниях, больших ~{r_0}уже ничтожно мал.

Вообще радиус ядра можно определить по приближенной формуле

~r={r_0}{a^{1/3}}

где ~a~-общее число нуклонов в ядре.


  1. Энергия связи, полуэмпирическая формула для связи.

Энергия, которая требуется, чтобы разделить ядро на отдельные нуклоны, называется энергией связи. Удельная энергия связи нуклона в ядре колеблется, в среднем, в пределах от 1 МэВ у лёгких ядер до 8,6 МэВ.

Дефект массы атомного ядра

где , – масса нейтрона и протона, – масса ядра.

Энергия связи ядра



Удельная энергия связи ядра

Закономерности изменения масс:

1. Энергии связи легчайших ядер возрастают очень быстро с массовыми числами.

2. Энергии связи всех средних и тяжёлых ядер возрастают приблизительно линейно с массовыми числами А.

3. Средние энергии связи на один нуклон ЕВ/А лёгких ядер возрастают до А?60.

4. Средние энергии связи на один нуклон ЕВ/А более тяжёлых ядер после А?60 медленно убывают.

5. Ядра с чётным числом протонов и чётным числом нейтронов имеют несколько большие энергии связи, чем ядра с нечётным числом нуклонов.

6. Энергия связи стремится к максимуму для случая, когда числа протонов и нейтронов в ядре равны.

  1. Альфа- и бета-распады, закон радиоактивного распада.

Радиоактивный распад — спонтанное изменение состава нестабильных атомных ядер путём испускания элементарных частиц или ядерных фрагментов. Процесс радиоактивного распада также называют радиоактивностью, а соответствующие элементы радиоактивными.

?-распадом называют самопроизвольный распад атомного ядра на дочернее ядро и ?-частицу.

?-распад, как правило, происходит в тяжёлых ядрах с массовым числом А?140. Образовавшаяся ?-частица подвержена большему действию кулоновских сил отталкивания от протонов ядра, чем отдельные протоны. Одновременно ?-частица испытывает меньшее ядерное притяжение к нуклонам ядра, чем остальные нуклоны. Образовавшаяся альфа-частица на границе ядра отражается от потенциального барьера внутрь, однако с некоторой вероятностью она может преодолеть его и вылететь наружу. С уменьшением энергии альфа-частицы проницаемость потенциального барьера экспоненциально уменьшается, поэтому время жизни ядер с меньшей доступной энергией альфа-распада при прочих равных условиях больше.

{}^{a}_{z}\textrm{x}\rightarrow {}^{a-4}_{z-2}\textrm{y} + {}^{4}_{2}\textrm{he}.

?-распад (\beta^--распад) — это радиоактивный распад, сопровождающийся испусканием из ядра электрона и антинейтрино.

?-распад является внутринуклонным процессом. Он происходит вследствие превращения одного из d-кварков в одном из нейтронов ядра в u-кварк; при этом происходит превращение нейтрона в протон с испусканием электрона и антинейтрино:

{}^{1}_{0}\textrm{n}\rightarrow {}^{1}_{1}\textrm{p} + {}^{0}_{-1}\textrm{e} + \bar\nu_e

{}^{a}_{z}\textrm{x}\rightarrow {}^{a}_{z+1}\textrm{y} + {}^{0}_{-1}\textrm{e} + \bar\nu_e

Закон радиоактивного распада

где – число нераспавшихся ядер в момент времени – число нераспавшихся ядер в момент времени, принятый за начальный; – постоянная радиоактивного распада.

Период полураспада



Среднее время жизни радиоактивного ядра



Активность радиоактивного препарата

где – активность изотопа в начальный момент времени.

  1. Ядерные реакции, реакции деления ядер.

Ядерная реакция — процесс образования новых ядер или частиц при столкновениях ядер или частиц.

Ядерная реакция деления — процесс расщепления атомного ядра на два ядра с близкими массами, называемых осколками деления. В результате деления могут возникать и другие продукты реакции: лёгкие ядра (в основном альфа-частицы), нейтроны и гамма-кванты. Деление тяжёлых ядер — экзоэнергетический процесс, в результате которого высвобождается большое количество энергии в виде кинетической энергии продуктов реакции, а также излучения.

Для деления с большой вероятностью тяжёлое ядро должно получить энергию извне, превышающую значение барьера деления. Так, после присоединения нейтрона ядро обладает энергией возбуждения, равной сумме энергии отделения нейтрона и кинетической энергии захваченного нейтрона. Этой дополнительной энергии может быть достаточно, чтобы ядро перешло в возбуждённое состояние с интенсивными колебаниями.

Если ядро находится в возбуждённом состоянии, то оно совершает колебательные движения, связанные с отклонениями его формы от сферической. Максимальная деформация увеличивается с ростом энергии возбуждения и при некотором её значении может превысить критическое значение, что приведёт к разрыву исходной капли и образованию двух новых. Колебательные движения возможны под действием сил поверхностного натяжения и кулоновских.

Энергия поверхностного натяжения резко возрастает с ростом малых деформаций (состояния 1-3) и остаётся практически неизменной после того, как капля приобретает гантелевидную форму (3-4). Энергия кулоновского взаимодействия плавно уменьшается с ростом деформаций практически во всём диапазоне состояний. Ядра, образовавшиеся после деления исходного ядра, разлетаются в противоположные стороны под действием кулоновских сил и потенциальная энергия превращается в кинетическую (4-5). В итоге суммарная потенциальная энергия возрастает до момента деления капли, а затем уменьшается.

Барьер деления ~w_fравен разности между максимальным значением потенциальной энергии и её значением для исходного состояния, именно он препятствует самопроизвольному делению тяжёлых ядер. Разность между начальным значением потенциальной энергии и её минимальным конечным значением равна энергии реакции деления ~q_f.

  1. Цепная реакция, её особенности.

Цепная ядерная реакция — последовательность единичных ядерных реакций, каждая из которых вызывается частицей, появившейся как продукт реакции на предыдущем шаге последовательности.

Превращение вещества сопровождается выделением свободной энергии лишь в том случае, если вещество обладает запасом энергий. Последнее означает, что микрочастицы вещества находятся в состоянии с энергией покоя большей, чем в другом возможном, переход в которое существует. Самопроизвольному переходу всегда препятствует энергетический барьер, для преодоления которого микрочастица должна получить извне какое-то количество энергии — энергии возбуждения. Экзоэнергетическая реакция состоит в том, что в следующем за возбуждением превращении выделяется энергии больше, чем требуется для возбуждения процесса. Существуют два способа преодоления энергетического барьера: либо за счёт кинетической энергии сталкивающихся частиц, либо за счёт энергии связи присоединяющейся частицы.

Тепловое возбуждение ядерных реакций осуществлено на практике только при синтезе самых лёгких ядер, у которых кулоновские барьеры минимальны.

Возбуждение присоединяющимися частицами не требует большой кинетической энергии, и, следовательно, не зависит от температуры среды, поскольку происходит за счет неиспользованных связей, присущих частицам сил притяжения. Если иметь в виду не отдельный акт реакции, а получение энергии в макроскопических масштабах, то это возможно лишь при возникновении цепной реакции. Последняя же возникает, когда возбуждающие реакцию частицы снова появляются как продукты экзоэнергетической реакции.

  1. Термоядерная реакция.

Термоядерная реакция — разновидность ядерной реакции, при которой лёгкие атомные ядра объединяются в более тяжёлые за счет кинетической энергии теплового движения.

Для того, чтобы произошло слияние ядер, они должны сблизиться на расстояние, на котором действует сильное взаимодействие. Это расстояние — порядка размера самих ядер и во много раз меньше размера атома. На таких расстояниях электронные оболочки атомов испытывают сильное электростатическое отталкивание. Сила этого отталкивания, в соответствии с законом Кулона, обратно пропорциональна квадрату расстояния между зарядами. На расстояниях порядка размера ядер величина сильного взаимодействия, которое стремится их связать, начинает быстро возрастать и становится больше величины кулоновского отталкивания.

Таким образом, чтобы вступить в реакцию, ядра должны преодолеть потенциальный барьер. Например, для реакции дейтерий-тритий величина этого барьера составляет примерно 0,1 МэВ.

Температура, эквивалентная 0,1 МэВ, приблизительно равна 10^9 К, однако есть два эффекта, которые снижают температуру, необходимую для термоядерной реакции:


Учебный материал
© bib.convdocs.org
При копировании укажите ссылку.
обратиться к администрации