Лекции по электродинамике - файл n11.doc

Лекции по электродинамике
скачать (488.5 kb.)
Доступные файлы (19):
n1.doc21kb.04.10.2007 03:40скачать
n2.doc56kb.21.10.2007 19:18скачать
n3.doc48kb.21.10.2007 19:38скачать
n4.doc140kb.21.10.2007 19:58скачать
n5.doc67kb.21.10.2007 20:05скачать
n6.doc101kb.21.10.2007 20:14скачать
n7.doc175kb.21.10.2007 20:22скачать
n8.doc19kb.01.01.2000 03:10скачать
n9.doc61kb.21.10.2007 21:18скачать
n10.doc111kb.21.10.2007 21:28скачать
n11.doc111kb.21.10.2007 21:40скачать
n12.doc64kb.21.10.2007 21:45скачать
n13.doc54kb.21.10.2007 21:48скачать
n14.doc102kb.21.10.2007 21:55скачать
n15.doc132kb.21.10.2007 21:54скачать
n16.doc118kb.21.10.2007 21:57скачать
n17.doc131kb.21.10.2007 22:08скачать
n18.doc116kb.22.10.2007 12:14скачать
n19.doc107kb.22.10.2007 12:12скачать

n11.doc

Плоские электромагнитные волны в вакууме.

Рассмотрим частный случай для полей и и найдём уравнение для и в пустоте, полагая ?=0 и j=0.

Напишем для волн систему уравнений для пустоты:

1. Определим с - электродинамическая постоянная(зависит 2. от выбора системы единиц); , а так как

3.

4.
Возьмём производную от первого уравнения:

и подставим в уравнение 3 и получим .





Если у нас , то . Аналогично найдём .

В результате у нас получается система:





Следует, что существуют волны, с - численно равно скорости света.

Найдём решение уравнения: Решениями для этих уравнение

с учётом того что Е и В меняется по гармоническому закону

и подставим в уравнение для полей, получаем взяв вторую производную по времени, получаем для .



Обозначим , где -длина волны, а к-волновое число. Решением последнего уравнения

k- направлен в сторону распространения волны. И окончательное решение для электромагнитного поля принимает вид

Если меняется по периодическому закону:



Рассмотрим свойства плоской (на больших расстояниях от источника) волны.

Из того, что , следует:



, следовательно, и перпендикулярны волне – поперечная волна.

Аналогично и для , так как и так же перпендикулярна . А как и Взаимно располагаются.








Найдём их численное соотношение:






Распространение электромагнитной волны в однородном диэлектрике

Уравнение Максвелла в для полей однородном диэлектрике принимает вид

если обозначить уравнение запишется

- это уравнение волны, распространяющиеся в диэлектрике со скоростью ?. Поскольку , мы видим, что . А скорость распространения волны в среде связанна со скоростью ЭМВ в пустоте с\n. Следовательно, что показатель преломления . Можно эту формулу проверить экспериментально для разряжённых газов. Оптическими методами - определяя n и электрическими - определяя e. Формула хорошо выполняется.

Учебный материал
© bib.convdocs.org
При копировании укажите ссылку.
обратиться к администрации