Лекции по электродинамике - файл n12.doc

Лекции по электродинамике
скачать (488.5 kb.)
Доступные файлы (19):
n1.doc21kb.04.10.2007 03:40скачать
n2.doc56kb.21.10.2007 19:18скачать
n3.doc48kb.21.10.2007 19:38скачать
n4.doc140kb.21.10.2007 19:58скачать
n5.doc67kb.21.10.2007 20:05скачать
n6.doc101kb.21.10.2007 20:14скачать
n7.doc175kb.21.10.2007 20:22скачать
n8.doc19kb.01.01.2000 03:10скачать
n9.doc61kb.21.10.2007 21:18скачать
n10.doc111kb.21.10.2007 21:28скачать
n11.doc111kb.21.10.2007 21:40скачать
n12.doc64kb.21.10.2007 21:45скачать
n13.doc54kb.21.10.2007 21:48скачать
n14.doc102kb.21.10.2007 21:55скачать
n15.doc132kb.21.10.2007 21:54скачать
n16.doc118kb.21.10.2007 21:57скачать
n17.doc131kb.21.10.2007 22:08скачать
n18.doc116kb.22.10.2007 12:14скачать
n19.doc107kb.22.10.2007 12:12скачать

n12.doc

Поведение плоской ЭМВ на границе двух сред.

Пусть плоская волна падает на границу двух сред ?1 и ?2. Отражается под углом падает ? и отражается под углом ?’, преломляется под углом ?.

Вектор напряжённости для ЭМВ меняется со временем и пространственно по закону .

Как мы знаем, на границе раздела двух сред тангенсальное слагающее вектора не испытывает скачка. Запишем это условие ниже(на графике отметить к). Мы учли, что в первой среде в точке касания с границей раздела имеется падающая и отражённая волна, а во второй среде только преломлённая.



Подставим в это уравнение

,

чтоб это условие не зависело от времени, необходимо, чтобы: В этом случае i?t сократится. Это условие означает, что при отражении и преломлении частота излучения не меняется. Тогда граничные условия будут выглядеть:

или Уравнение на границе раздела двух сред z=0, из-за независимости выбора x и y следует и . В это случае в любой точке на поверхности будет иметь место условие . Если считать, что ось y перпендикулярна плоскости падения, то

Луч падающий, луч отражённый, перпендикуляр проведённый к поверхности в точку падения лежат в одной плоскости!

Из второго условия для x-ой компоненты k, получаем , но так как .

Так как луч падающий и отражённый лежат в одной среде и частота при отражении не меняется, то . А следовательно

, а следовательно , следовательно и - это закон отражения. Угол отражения равняется углу падения. Соответственно для х-ой составляющей:

, а так как n – абсолютный показатель преломления.



Мы получили, что электромагнитная волна на границе двух сред на границе двух сред подчиняются законам геометрической оптики. А если учесть, что c=3*108м\c, мы видим, что свет есть электромагнитная волна.

С помощью уравнений Максвелла можно найти закон Малюса, Брюстера, коэффициент отражения стекла и многое другое!

Учебный материал
© bib.convdocs.org
При копировании укажите ссылку.
обратиться к администрации