Лекции по электродинамике - файл n14.doc

Лекции по электродинамике
скачать (488.5 kb.)
Доступные файлы (19):
n1.doc21kb.04.10.2007 03:40скачать
n2.doc56kb.21.10.2007 19:18скачать
n3.doc48kb.21.10.2007 19:38скачать
n4.doc140kb.21.10.2007 19:58скачать
n5.doc67kb.21.10.2007 20:05скачать
n6.doc101kb.21.10.2007 20:14скачать
n7.doc175kb.21.10.2007 20:22скачать
n8.doc19kb.01.01.2000 03:10скачать
n9.doc61kb.21.10.2007 21:18скачать
n10.doc111kb.21.10.2007 21:28скачать
n11.doc111kb.21.10.2007 21:40скачать
n12.doc64kb.21.10.2007 21:45скачать
n13.doc54kb.21.10.2007 21:48скачать
n14.doc102kb.21.10.2007 21:55скачать
n15.doc132kb.21.10.2007 21:54скачать
n16.doc118kb.21.10.2007 21:57скачать
n17.doc131kb.21.10.2007 22:08скачать
n18.doc116kb.22.10.2007 12:14скачать
n19.doc107kb.22.10.2007 12:12скачать

n14.doc

Электронная теория вещества.

Мы строили электродинамику в пустоте, а влияние среды мы рассматривали феноменологически, путём введения постоянных . Но это описание, в общем, часто бывает недостаточным. Так, например, феноменологический подход не даёт зависимость диэлектрической проницаемости от температуры, плотности, частоты (дисперсия) Рассмотрим процессы, происходящие в средах с позиции микроскопического подхода. Будем рассматривать электрические и магнитные свойства поля в веществе с позиции микроскопических процессов происходящих в нём. В основе лежит система уравнений Максвелла-Лоренца. Собственно, это уравнение написано для микро полей. Запишем их:









e, b – являются микро полями. Эти поля меняются от точки к точке. Чтоб получить уравнение для сред, надо усреднить уравнение Максвелла-Лоренца. В Этом случае:





Здесь и являются наблюдаемыми величинами для сред. Соответственно рассмотрим, что из себя представляет и . - складывается из плотностей свободных зарядов и связанных зарядов, -складывается из тока свободных зарядов, тока переполяризации и молекулярных токов.

и , где , где носит название вектора поляризации и он равен сумме дипольных моментов в единице объёма. Усредним эти выражения. Суммирование ведётся по всем диполям в единице объёма. Мы знаем, что - это сумма дипольных моментов в единицу объёма или вектор поляризации (макроскопический).

Исходя из уравнения непрерывности для связанных зарядов, получаем: , где - вектор поляризации. Возьмём дивергенцию:

. Из уравнения непрерывности: .

Аналогично для магнитных моментов.

, где - вектор намагничивания. - магнитный момент в единице объёма. и являются макроскопическими величинами. с использованием усреднённых значений для токов, зарядов и полей запишем уравнение Максвелла:








Второе уравнение системы запишем в виде: и обозначая , - электростатическое смещение и получаем систему уравнений Максвелла для макрополей.

Практически задача нахождения полей в средах сводится к вычислению вектора поляризации и вектора намагничивания для сред на основе микроскопической модели вещества.

Как показывают расчёты и опыт , вектор намагничивания Подставляя эти выражения соответственно в получаем:

, где , и соответственно , где . Фактически задача сводится к нахождению и , зная .

Учебный материал
© bib.convdocs.org
При копировании укажите ссылку.
обратиться к администрации