Лекции по электродинамике - файл n14.doc
Лекции по электродинамикескачать (488.5 kb.)
Доступные файлы (19):
| n1.doc | 21kb. | 04.10.2007 03:40 | скачать |
| n2.doc | 56kb. | 21.10.2007 19:18 | скачать |
| n3.doc | 48kb. | 21.10.2007 19:38 | скачать |
| n4.doc | 140kb. | 21.10.2007 19:58 | скачать |
| n5.doc | 67kb. | 21.10.2007 20:05 | скачать |
| n6.doc | 101kb. | 21.10.2007 20:14 | скачать |
| n7.doc | 175kb. | 21.10.2007 20:22 | скачать |
| n8.doc | 19kb. | 01.01.2000 03:10 | скачать |
| n9.doc | 61kb. | 21.10.2007 21:18 | скачать |
| n10.doc | 111kb. | 21.10.2007 21:28 | скачать |
| n11.doc | 111kb. | 21.10.2007 21:40 | скачать |
| n12.doc | 64kb. | 21.10.2007 21:45 | скачать |
| n13.doc | 54kb. | 21.10.2007 21:48 | скачать |
| n14.doc | 102kb. | 21.10.2007 21:55 | скачать |
| n15.doc | 132kb. | 21.10.2007 21:54 | скачать |
| n16.doc | 118kb. | 21.10.2007 21:57 | скачать |
| n17.doc | 131kb. | 21.10.2007 22:08 | скачать |
| n18.doc | 116kb. | 22.10.2007 12:14 | скачать |
| n19.doc | 107kb. | 22.10.2007 12:12 | скачать |
n14.doc
Электронная теория вещества.Мы строили электродинамику в пустоте, а влияние среды мы рассматривали феноменологически, путём введения постоянных
. Но это описание, в общем, часто бывает недостаточным. Так, например, феноменологический подход не даёт зависимость диэлектрической проницаемости от температуры, плотности, частоты (дисперсия) Рассмотрим процессы, происходящие в средах с позиции микроскопического подхода. Будем рассматривать электрические и магнитные свойства поля в веществе с позиции микроскопических процессов происходящих в нём. В основе лежит система уравнений Максвелла-Лоренца. Собственно, это уравнение написано для микро полей. Запишем их:
e, b – являются микро полями. Эти поля меняются от точки к точке. Чтоб получить уравнение для сред, надо усреднить уравнение Максвелла-Лоренца. В Этом случае:
Здесь
и 
являются наблюдаемыми величинами для сред. Соответственно рассмотрим, что из себя представляет 
и 
. - складывается из плотностей свободных зарядов и связанных зарядов, -складывается из тока свободных зарядов, тока переполяризации и молекулярных токов.
и 
, где 
, где 
носит название вектора поляризации и он равен сумме дипольных моментов в единице объёма. Усредним эти выражения. Суммирование ведётся по всем диполям в единице объёма. Мы знаем, что 
- это сумма дипольных моментов в единицу объёма или вектор поляризации (макроскопический).Исходя из уравнения непрерывности
для связанных зарядов, получаем: 
, где 
- вектор поляризации. Возьмём дивергенцию:
. Из уравнения непрерывности: 
.Аналогично для магнитных моментов.
, где 
- вектор намагничивания. 
- магнитный момент в единице объёма. 
и являются макроскопическими величинами. с использованием усреднённых значений для токов, зарядов и полей запишем уравнение Максвелла:
Второе уравнение системы запишем в виде:
и обозначая 
, 
- электростатическое смещение и 
получаем систему уравнений Максвелла для макрополей. Практически задача нахождения полей в средах сводится к вычислению вектора поляризации и вектора намагничивания для сред на основе микроскопической модели вещества.
Как показывают расчёты и опыт
, вектор намагничивания 
Подставляя эти выражения соответственно в 
получаем:
, где 
, и соответственно 
, где 
. Фактически задача сводится к нахождению 
и 
, зная 
.