Лекции по электродинамике - файл n19.doc

Лекции по электродинамике
скачать (488.5 kb.)
Доступные файлы (19):
n1.doc21kb.04.10.2007 03:40скачать
n2.doc56kb.21.10.2007 19:18скачать
n3.doc48kb.21.10.2007 19:38скачать
n4.doc140kb.21.10.2007 19:58скачать
n5.doc67kb.21.10.2007 20:05скачать
n6.doc101kb.21.10.2007 20:14скачать
n7.doc175kb.21.10.2007 20:22скачать
n8.doc19kb.01.01.2000 03:10скачать
n9.doc61kb.21.10.2007 21:18скачать
n10.doc111kb.21.10.2007 21:28скачать
n11.doc111kb.21.10.2007 21:40скачать
n12.doc64kb.21.10.2007 21:45скачать
n13.doc54kb.21.10.2007 21:48скачать
n14.doc102kb.21.10.2007 21:55скачать
n15.doc132kb.21.10.2007 21:54скачать
n16.doc118kb.21.10.2007 21:57скачать
n17.doc131kb.21.10.2007 22:08скачать
n18.doc116kb.22.10.2007 12:14скачать
n19.doc107kb.22.10.2007 12:12скачать

n19.doc

Излучение электромагнитных волн.

Мы знаем, что существуют электромагнитные волны и знаем их свойства. Мы показали, что при наличии источников имеет место уравнения для потенциалов:



Мы выяснили: что если есть система движущихся зарядов, то она создаёт поле, которое доходит до точки наблюдения с запаздыванием r\c. Наша задача заключается в том, чтобы вычислить энергию этого излучения. Для этого найдём вектор Умова-Пойтинга, определяющего энергию, проходящую через единицу поперечного сечения в единицу времени.

, на больших расстояниях Е перпендикулярно В, следовательно: . . Получаем: .

Задача: найти B.

, а , где . А если источник далеко, то векторный потенциал равняется - это на больших расстояниях. Здесь R-расстояние от источника до точки наблюдения.

Преобразуем подынтегральное выражение для потенциала, перейдя от непрерывного распределения зарядов к дискретному:

, получаем, что:

, где - это дипольный момент в единице объёма или вектор поляризации. В результате получаем, что .

, тогда - дипольный момент системы.

Подставим полученное в формулу для В:

, - нужно взять производную по R:

,



где - направление от источника в точку наблюдения.

Так как , то



В результате получаем следующее выражение:

Следовательно, численное значение

Окончательно для вектора Умова-Пойтинга получаем:



- это угол между направлением точки наблюдения и диполем

Рассмотрим диаграмму направленности излучения антенны .

, здесь

Получаем, что
Рассмотрим важный случай, когда у нас есть один ускоренно движущийся заряд. Пусть дипольный момент равняется p=qr, тогда -ускорение заряда, подставляя в формулу для мощности излучения диполя получаем важный вывод – ускоренно движущийся заряд излучает. С излучением подобного типа мы встречаемся, когда наблюдаем сплошной рентгеновский спектр. Он получается в результате торможения быстрых электронов в веществе антикатода.

Максимальное излучение происходит в направлении перпендикулярном излучающему диполю.

Учебный материал
© bib.convdocs.org
При копировании укажите ссылку.
обратиться к администрации